CONTRIBUTIONS A LA THEORIE DES MELANGES BINAIRES. 137 



On peut évidemment procéder de la même façon dans les cas, repré- 

 sentés par les figg. 49, 50 et 51, auxquelles on pourrait encore ajouter 

 une figure, représentant la fin de la pression des trois phases au-dessus 

 du point remarquable. On ne saurait décider d'avance si tous ces cas se 

 présenteront. Mais le cas représenté par la fig. 48 est le moins simple, 

 et il Test si peu que son existence me paraît de moins en moins probable. 



Pour déterminer la température du point P a b de la fig. 52 nous avons 

 les trois équations : 



(!)=»■ ©)=» 



\dx 3 J tir \dv 14 r \clx 2 J v T \ch dxJ T . 

 La dernière de ces trois équations suppose que la pression des trois 



phases commence dès que la courbe = 0 sort de f-^ï = 0 , et elle 



dx l \dv/ xT 



exprime que ces deux courbes sont tangentes Tune à l'autre. On n'a qu'à 



comparer avec la figure 8, où l'on doit toutefois considérer l'eau comme 



le premier- constituant. Le contact des deux courbes a lieu en un point 



v d 2 p ' d 2 p , :„ ,, d*d> . .. d 3 \b . 



ou --^ est positif et — — nesaht: tandis que ^Hr est positif et 7 _ 0 ne- 

 dir 1 dvdx 1 dx s r dvaar 



ffatif. Comme la dernière grandeur est égale à — 't^ , est lui-même 

 & 6 & dx l 3 dx 2 



^11 RT 



positif. Si l'on introduit dans ces fonctions la valeur de -. telle 



. v — o 



qu'elle résulte de (-f^) = 0, on trouve les 4 conditions suivantes pour 

 \deSxT 



le point P ab \ 



-i>- 



■ v — b v 

 db da 

 ? ^ 1 d. 



v — b 2 a 

 Sdb\ 2 



\dx) ■ l — 2x 

 (v— Ô) 3> V(1 — xY 



et 



