SUE LA MASSE DE l' ENERGIE. 



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Connaissant la vitesse v , la quantité de mouvement G et l'énergie 

 totale U, on peut tirer m et s de (6) et (8). 



2. Considérons maintenant un corps, ayant pour l'observateur^ une 

 vitesse de translation v dans la direction de Taxe des z; pour fixer les 

 idées nous nous figurerons cet axe tracé vers la droite. Nous supposons 

 que le corps soit frappé à gauche par un faisceau lumineux à ondes 

 planes, se propageant dans la direction de l'axe des z, et limité en avant 

 et en arrière par un plan d'onde, de manière à avoir une longueur 

 déterminée l. Supposons que la lumière soit simple et polarisée, les 

 vibrations électriques s'effectuant parallèlement à l'axe des de sorte 

 qu'on a: 



z z ■ 



b x = s cosn{t — — -f- p), f) y = s cos n (t- — — -f- p) . (9) 



Représentant par Z la section du faisceau, on trouve aisément pour 

 expression de l'énergie qu'il contient: 



e = \lZs 2 (10) 



et pour la quantité de mouvement électromagnétique, qui a la direction 

 de l'axe z positif : 



^£* 2 =-. (11) 



ZC C 



Admettons maintenant que, quoiqu'il arrive, il ne reste rien de la 

 lumière en dehors du corps; il faut alors que la quantité totale de son 

 énergie augmente de (10) et que la quantité de mouvement augmente 

 de (11). 



Si nous pouvions admettre que m ne change pas par le rayonnement, 

 nous pourrions déduire de ce qu'est devenu en fin de compte la quantité 

 de mouvement la nouvelle valeur de la vitesse de translation; parla on 

 pourrait calculer l'énergie cinétique et, comme l'énergie totale est donnée, 

 trouver comment l'énergie interne est modifiée par le rayonnement. Mais 

 nous allons voir précisément que m ne reste pas le même. 



Considérons e comme infiniment petit, de sorte que tous les change- 

 ments produits le sont également; nous trouvons alors, en égalant les 

 changements de (6) et (8) aux expressions (11) et (10): 



