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H. A. LORENÏZ. 



7^- 



{a — b)e e {c — v)V / c 2 — v 2 



Nous en tirons enfin les valeurs 



qui sont d'accord avec la relation (1). Nous trouvons ainsi que le théorème 

 cTEinstein est confirmé, bien entendu en supposant que la masse dont 

 nous considérons la variation soit la masse minkowskienne. Quant à 

 l'énergie interne, pour indiquer sa valeur après le changement, il faut 

 retrancher de l'énergie totale s l'énergie cinétique, calculée d'après (7) 

 avec la masse et la vitesse modifiées. 



4. On arrive à la même conclusion lorsqu'on se figure que le fais- 

 ceau tombant sur le corps M est réfléchi ou transmis en partie, en ad- 

 mettant, pour simplifier, que M est limité de part et d'autre par un 

 plan perpendiculaire à l'axe des z et que dans le corps l'état est le même 

 en tous les points d'un plan ainsi orienté. Il en est de même lorsqu'on 

 considère un faisceau incident, venant du côté des £ positifs; dans ce 

 cas il suffit de modifier quelques signes dans ce qui précède. On peut 

 enfin supposer que la lumière vienne frapper le corps des deux côtés à 

 la fois. Les changements infiniment petits qui dans ce dernier cas sont 

 introduits dans les valeurs de v, m et c s'obtiennent en ajoutant les chan- 

 gements produits séparément par les rayons venant de gauche et de 

 droite. 



Si le corps est atteint du côté gauche par l'énergie de rayonnement 

 e, et à droite par l'énergie e 2 , on trouve, en supposant qu'il ne reste 

 pas de lumière en dehors du corps, 



c\ {e —v) — e 2 (c + v) ^7^7- 



dV= • 3 , 



m <r 

 c 1 L * c A- v r c — v J 



