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H. A. LORENTZ. 



I 



ÎG= 



1 v' 



V 



1 — 



et 



îfl=eY 1\ S» + 



(y— 0 



1 — 



C * 



de sorte que le théorème d' Einstein exprimé par (1) conduit à la simple 

 relation suivante entre les changements simultanés de la quantité de 

 mouvement et de l'énergie totale : 



ÏG:$U=v:c 2 . (15) 



5. Je n'ai pas parlé dans ce qui précède de la nature spéciale des 

 actions produites par la lumière qui a pénétré dans le corps: quelle que 

 soit la forme prise par l'énergie absorbée à l'intérieur du corps, elle con- 

 tribuera toujours dans la même mesure à l'augmentation de la masse. 

 On reconnaît d'ailleurs aisément que, si par une modification de l'état 

 interne l'énergie passe d'une forme dans une autre, cela ne peut avoir 

 aucune influence sur la masse, pourvu que dans cette modification la 

 vitesse de translation aussi bien que la quantité de mouvement restent ce 

 qu'elles étaient. 



Si l'on envisage des cas particuliers on peut arriver à une vérification 

 du résultat d'EiNSTEiN par un examen attentif de l'énergie et de la 

 quantité de mouvement. 



Prenons comme exemple le cas où il y a dans une cavité dans un 

 corps un gaz monoatomique , dont le mouvement calorifique peut être 

 augmenté par l'absorption de lumière *). Pour un observateur B par 

 rapport auquel le corps n'a pas de translation ce mouvement se fera 

 avec la même intensité dans toutes les directions. 



Soient p la masse minkowskienne d'une molécule, IX)' la vitesse qu'elle 

 a pour B et \X> celle qu'elle a pour A. Exprimant les composantes de la 

 dernière vitesse au moyen de celles de la première on trouve 2 ) : 



l ) Voir Einstein, 1. c, § 4. 

 ') Remarquons qu'on 

 au bas de la page 142. 



2 ) Remarquons qu'on déduit de (4): c 2 — »' 2 = - — . Voir d'ailleurs la note 



