SUR LA MASSE DE L'ÉNERGIE. 



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usage du résultat, trouvé par Einstein que si un solide rigide 2 ) est 

 soumis à des forces qui ne modifient pas son mouvement de translation, 

 dans ces conditions l'énergie du corps se trouve augmentée d'une quan- 

 tité que Ton peut écrire, avec les notations employées ici, 



^(Z'z), (21) 



V c 2 — v'' 



où la sommation doit être étendue à toutes les forces agissant sur le corps. 



Pour l'observateur B qui partage la translation, Z' est la composante 

 d'une des forces dans la direction de Taxe des z, et z est la troisième 

 coordonnée de son point d'application. 



On peut démontrer, d'une façon analogue à "celle employée par 

 Einstein pour la démonstration de ce théorème, que l'existence des 

 forces en question doit donner lieu à une certaine quantité de mouve- 

 ment. Celle-ci a la direction de la translation et sa grandeur est 



V ==^{Z'z). (22) 



c Vc 2 - 



7. Considérons d'abord le rayonnement noir, tel qu'il se présente à 

 l'observateur B. Pour lui les valeurs moyennes des six grandeurs 



b'i,, v\, v\, y> x , y* y , y\, 



prises par rapport à des espaces qui sont grands en comparaison de la 

 longueur d'onde, sont toutes égales entr' elles; nous les représenterons 

 par q. L'énergie rayonnante par unité de volume est 3 q et il s'exerce 

 contre la paroi de la cavité une pression, égale à q par unité de surface. 



Ensuite, il n'y a dans le rayonnement aucune direction qui soit pré- 

 dominante, d'où nous concluons que, si nous indiquons par un trait 

 horizontal les moyennes de la nature mentionnée, nous avons: 



b'x V'J b'y ty X = 0. 



') 1. c, § 1. 



2 ) Nous entendons par ce mot que le corps ne peut subir d'autres change- 

 ments de forme et de grandeur que ceux qui sont produits par une vitesse de 

 translation. 



