ENERGIE ET MASSE. 



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A^TV d{p<û x AF) , d'(p'w x AF) 



posant maintenant 



e* 2 @ £ 2 



/ 2 ^x v — 'X 



c l p' c 



P xx P Wx' - * 2 W 



P xy = P Wx VÙ y 



c 4 p' c 2 W 



pxz = P Wz= 4 , 



<5œ® z = ®x®z 



et j!9 — p = t (c. à d. p xx — p xx — txx etc.) et additionnant les deux 

 membres A V J)ivp X) l'équation prend la forme suivante: 



a ir iv * d(pï> x AV) , d'(pVÙ x AV) 

 — A V lhv t.r = 



dt . 1 d't 



d! AV , , 

 — p n>< + p a r ifc» ÏO, 



Mais — AV Dlv \X>, de sorte que les deux derniers termes s'entre- 



détruisent. On obtient ainsi une équation , dont le premier membre peut 

 être considéré comme la force, exercée par les tensions t sur le contenu 

 de l'élément de volume A V , tandis que le second membre représente 

 l'augmentation de la quantité de mouvement des masses p AV et p A V . 



On en vient ainsi à admettre dans le milieu un état de tension déter- 

 miné par les grandeurs t. Dans le champ électrostatique et dans le champ 

 magnétique pur ces expressions se réduisent aux tensions de Maxwell 

 bien connues. Mais en général elles en diffèrent. Ainsi p. ex. pour une 

 onde lumineuse plane la tension dans la direction de propagation devient 

 nulle. A première vue cela peut sembler étrange, puisque l'existence 

 d'une pression due au rayonnement a été prévue parla théorie de Max- 

 well et qu'il semble qu'en posant dans ce cas t xx — 0 l'existence d'une 

 pression due au rayonnement soit niée. Mais il n'en est pas ainsi. En 



