168 J. D. VAN DER WAALS JR. 



La force que la barre exerce sur un corps, contre lequel s'appuie le 

 bout dirigé du côté -\~ x, n'est pas simplement égale à t xx . Nous devons 

 tenir compte de ce qu'il y a dans la barre une quantité de mouvement 



\ W 2 V0 2 par cm 3 ., qui se meut vers ce bout avec une vitesse relative 



\X> 2 — tandis qu'une quantité W 3 ïû 3 par cm 3 , s'en éloigne avec une 



vitesse \X> 3 + fc>. La force, que le corps exerce sur l'extrémité de la barre 

 est donc 



t xx 1 ) = t xx + -\ (» a — t>) W 2 \V> 2 + ~ (» 3 + \>) W 3 V0 3 . 

 Nous trouvons ainsi pour expression de F énergie transportée 



Si Ton y veut introduire la grandeur p XX} qui est égale à 



Pœœ = t xx + ~\W, t) 2 + W 2 n) 2 2 + W 3 iV), 

 on trouve aisément : 



@* = (r+fe)*>— '{V1P.+ W 2 ïï> 2 — W 3 Xù 3 )~. 



Tenant compte de (3) et posant = /3 2 , on obtient: 



éo;(l +/5 a ) = (^+^)t). (4) 



Il n'est pas sans importance de remarquer que cette équation, qui 

 est déduite ici sans faire usage de la théorie de la relativité, peut être 

 déduite aussi des équations (102) de Laue 2 ): 



x ) Il est clair qu'en principe c'est txx qui a le plus de droits à la déno- 

 mination de tension élastique. Mais cette grandeur ne saurait se mesurer et 

 sous ce rapport r xx , qui représente uce force mesurable, est une grandeur plus 

 importante. Une simple transformation prouve que r xx correspond à la grandeur 

 que Laue représente par t xx . Notre tenseur t est symétrique, tandis que t 

 (le t de Laue) est un tenseur asymétrique. 



2 ) M. Laue, Das Relativitàtsprinzip, p. 87. 



