SUR LA. THÉORIE DES ELEMENTS D'ÉNERGIE. 



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Supposons maintenant qu'il n'y ait qu'une seule espèce de vibra- 

 teurs, mais que chacun d'eux puisse exécuter s vibrations principales, 

 orthogonales entr'elles, avec les fréquences n i ,n 2 ,?/ z ,. . . , n s . L'énergie 

 d'un tel vibrateur est égale à la somme des valeurs des énergie spropres 

 aux vibrations principales, et il est naturel de supposer que lors d'un 

 choc du vibrateur avec un atome chacune de ces énergies partielles ne 

 peut varier que d'un ou plusieurs éléments d'énergie, d'une grandeur 

 a x , a 2 , . . . a A correspondant à n l9 n { , . . . , n s . Tout se passe donc comme 

 si Ton avait s vibrateurs linéaires distincts; et Ton trouve enfin comme 

 énergie moyenne du vibrateur à fréquences n l3 



Ainsi par exemple pour une particule pouvant vibrer dans trois direc- 

 tions perpendiculaires entr'elles, avec les fréquences n 1} n 2 , n 3 , l'énergie 

 moyenne serait représentée par une grandeur à trois termes. Si finale- 

 ment on fait n x = ?i 2 == n Z} de sorte que les trois éléments d'énergie 

 prennent la même valeur a, on trouve pour l'énergie moyenne d'un 

 vibrateur la formule admise par Einstein : 



(8) 



a 



et pour F énergie atomique (énergie d'un atome-gramme), chaque atome 

 du corps solide étant un vibrateur, 



• 3 "- V -... (9) 



a 



e TT -l 



Dans cette expression N est le nombre de molécules par molécule- 

 gramme, et - kT est l'énergie cinétique moyenne d'une molécule ga- 

 zeuse à la température T. En dilïerentiant (9) par rapport à T on trouve 

 la chaleur spécifique 



