SUR LA THÉORIE DES ELEMENTS D'ÉNERGIE. 



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l'hypothèse que ces forces agissent réellement, nous calculions l'allure 

 du choc. Soit, à un moment donné, s l'énergie du vibrateur ainsi déter- 

 minée (c'est-à-dire la somme de son énergie cinétique et de T énergie 

 potentielle correspondant à ses propres forces internes) , par contre s son 

 énergie au commencement du choc. Si pendant toute la durée de Faction 

 réciproque supposée la valeur absolue de la différence s — s reste au-des- 

 sous de l'élément d'énergie a, Faction réciproque n'aura pas lieu. Au 

 contraire, si dans le calcul mentionné | s — s | atteint à un certain moment 

 la valeur a, Faction cesse à ce moment, à moins que par une prolon- 

 gation de cette action, F énergie puisse varier de 2$, ou 3a etc., en 

 quel cas on pourrait admettre que Faction continue jusqu'à ce qu'il en 

 soit ainsi; à cet égard on aurait à compléter l'hypothèse d'une manière 

 ou d'nne autre. 



Il est clair que cette hypothèse, quelque étrange qu'elle puisse paraître, 

 a Favantage d'indiquer sans ambiguité ce qui doit arriver, et qu'elle 

 conduit à l'équation (16). 



Mais on se heurte à cette difficulté qu'il n'est pas possible de montrer 

 (voir § 4) que des systèmes ne sont pas entrés dans l'élément de volume 

 dS' d'une autre façon que par le choc considéré, et que par conséquent, 

 malgré la valabilité de (7), on ne peut pas démontrer que l'ensemble 

 canonique est stationnaire. 



8. Dans ce qui précède il n'a pas été question de rayonnement. Au 

 sujet de celui-ci je me contenterai de faire les remarques suivantes. * 



a. On peut se figurer, en faisant p. ex. usage du modèle imaginé par 

 Haas, que par l'intermédiaire d'un vibrateur l'émission et l'absorption 

 du rayonnement ne se fassent que par éléments entiers d'énergie. Or, si 

 l'on imagine un système composé: 1°. d'éther et d'un vibrateur enfermés 

 dans une enceinte absolument réfléchissante, 2°. de matière pondé- 

 rable, on peut admettre que dans un „choc" un élément d'énergie passe 

 de 1 à 2 ou inversement, et l'on peut essayer de développer une théorie, 

 analogue aux considérations précédentes, mais où la partie 1 du système 

 joue le rôle du vibrateur dont il s'agissait. On n'arrive cependant pas 

 de cette façon à un résultat satisfaisant, parce que le système 1 a un 

 grand nombre de modes de mouvement avec la fréquence n du vibrateur 

 et parce que, si un élément d'énergie est absorbé, cet élément est enlevé 

 à tous les modes de mouvement ensemble et non à l'un d'entr'eux seu- 

 lement. Le cas a quelque analogie avec celui, traité au § 6, du vibrateur 



