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I. M. GK AFTDIJK . 



donc attribué aux deux premières valeurs deux fois plus de poids, ce 

 qui a donné comme résultat 0,358. 



Pour la plupart des raies Terreur de visée était petite. L'erreur 

 moyenne était généralement moindre que 0,01 mm. 



L'intensité du champ a été déterminée en photographiant en même 

 temps les raies du zinc. Dans ce but on avait soudé une lamelle de zinc 

 à une des électrodes en nickel. Comme l'intensité des raies du zinc est 

 très forte, une mince lamelle suffisait. Une fois que la lamelle était fondue, 

 1" étincelle jaillissait entre deux électrodes de nickel. Cotton et Weiss 



ont trouvé pour les raies du zinc ~j^y> — 1,875. 10~ 4 en moyenne. Le 



à A étant connu, on pouvait donc déduire de là H. Pour les épreuves 

 où les vibrations étaient perpendiculaires, aux lignes de force, H était 

 égal à 26230 gauss. Les autres valeurs ont été réduites à cette intensité 

 du champ. 



Comme impuretés le nickel contenait Fe, Cu, Co et Cr, ce qui a 

 permis de déterminer encore l'intensité du champ, en comparant les 

 décompositions des raies du fer avec les valeurs trouvées précédemment. 

 J'ai obtenu ainsi comme résultat 26090 gauss. La différence est donc 

 inférieure à 1 %. 



J'ai examiné ensuite le spectre à partir de A 4300. La durée d'expo- 

 sition était d'environ 18 heures. L'intensité d a champ fat déterminée 

 en comparant les décompositions des fortes raies entre 4300 et 4500 

 avec les valeurs trouvées dans l'examen précédent. Les décompositions 

 étaient 1,015 fois plus fortes, de sorte que l'intensité du champ était 

 de 1,015 X 26230 gauss. Pour établir une continuité dans les tableaux, 

 j'ai ramené les résultats à une intensité de 26230 gauss. 



Jusqu'à A 5477,12 les raies n'étaient pas suffisamment décomposées 

 dans le 1 er ordre pour y être mesurées. Les mesures n'ont donc été faites 

 que dans le 2 d ordre. Les raies à longueur d'onde plus grande que 

 5477,12 ont toutes pu être photographiées dans le 1 er ordre, la décom- 

 position y étant suffisamment grande. 



Les longueurs d'onde et les intensités ont été empruntées aux tableaux 

 de Exner et Haschek, du moins aussi loin que ces tableaux s'étendent. 

 Au-dessus de A 471 5,94 j'ai fait usage des tableaux du spectre d'étincelle 

 de Eder et Yalenta, qui s'étendent de A 4459,22 à 6772,67. 



Le tableau suivant est arrangé de la même façon que celui du 

 spectre du fer. 



