202 J. D. VAN DER WAALS. 



rp 



et dans le cas où 1=1 et pour -~ <Cv^ tt^ il Y a de nouveau un 



f kl (2n — 1)- 



système de trois phases à partir de T = 0. Mais le cas où une substance 

 à molécule n fois plus petite aura une température critique satisfaisant 

 à l'inégalité ci-dessus ne se présentera guère. 



Maintenant qu'il s'agit de l'intersection de deux paraboles indentiques 

 à axes parallèles, on peut aisément calculer la situation du point d'inter- 



T 



section, donc aussi la valeur de pour laquelle la miscibilité COm- 

 ^1 



plète commence. 



Admettant encore pour l une valeur quelconque, pour que le raison- 

 nement suivant soit général, nous trouvons pour la détermination des 

 points d'intersection de (1) et (2) l'équation suivante : 



4«2 (1-f h ) = (»— 1)« + ^—\){s t -n\): (3) 



Cette équation s'obtient en retranchant de l'identité 



W~ (1 + £ , ) (1 + s,) — 4u 2 e l s 2 = 4* 2 -f ln 2 s x + 4<n\ 



la différence de (1) et (2). 



Si 1=1 nous trouvons s, — n 2 £« = — 4r — ~W Comme on a: 



2 (n + 1) 



n — 1 = \/s l + n V £ 2 



pour la branche de la parabole de la fig. 36, située au-dessous de la 



ligne PQ, \/a { ■ — n \/ë 2 sera égal à ■ — — , ou 



z[n -f- 1) 



2 V ^ =0,-1) 11- '"~ 1 ' 



et 



ou encore 



2(« + 1) ) 



et 



u \ / s. 1 = (n — 1) 



4(« + 1) 

 (3» + D 



4(« + 1) 



