LA REPRÉSENTATION DE LA CONTINUITE, ETC. 



65 



le cas où a et h sont invariables. Dans le premier cas la crête est for- 

 mée, comme celle dont nous avons examiné la formation, d'une juxta- 

 position d'isothermes qui ne sont plus à présent exactement les mêmes , 

 mais dans lesquelles la température apporte une modification petite mais 

 continue. En raisonnant cle cette manière, nous ne pouvons échapper à 

 cette conclusion, qu'il doit exister des états métastabiles entre la vapeur 

 et le solide, du côté de ce dernier état. 



Pour ce qui regarde la portion expérimentale des isothermes du côté 

 de la vapeur, à des températures bien inférieures à la limite extrême 

 de surfusion observée, celle-ci ne s'étend pas plus loin que la ligne de 

 sublimation. Mais, nous basant sur l'analogie avec ce que nous savons 

 des vapeurs à des températures relativement élevées, nous devons 

 admettre, jusqu'à preuve du contraire, qu'à l'intérieur de la ligne de 

 sublimation la surface de Gibbs se prolonge par des états d'équilibre 

 métastabiles, et même labiles, ne différant pas essentiellement de ceux 

 que donne la théorie de van der Waals. Et on devrait donner des 

 arguments bien solides (qui n'existent pas à notre avis; voir § 2) 

 pour prouver qu'il n'est pas permis de raccorder les deux portions dont 

 nous venons de parler. 



Supposons maintenant 

 que cd et ef (fi g. 4) soient 

 des portions de la ligne 

 connodale sur les crêtes 

 liquide et solide, g h et iïc 

 des portions d'isothermes 

 sur ces deux crêtes; il est 

 tout naturel de raccorder 

 i et h par une ligne 

 continue. 



Pour la formation de 

 deux crêtes, il suffit évidemm 



Pig. 4. 



ent que deux isothermes successives gh' 

 et ik' aient une forte inclinaison sur l'axe des v , mais ne diffèrent pas 

 considérablement des deux précédentes g h et ik; il faut aussi d'ailleurs 

 que h'i' ne diffère pas fort de hi. ja'ous sommes déjà bien habitués à 

 de pareilles petites différences, qui résultent des transformations con- 

 tinues, dont nous venons cle parler, des isothermes sur la surface de 

 Gibbs, par suite d'une variation de la température, depuis que nous 

 considérons les grandeurs a et b de van der Waals comme des fonc- 



