66 



H. KAMERLINGH ONNES ET H. HAPPEE. 



tions de la température. Pour ce qui regarde l'écart entre les isothermes 

 ik et gh, il est analogue à F écart qui existe entre la véritable isotherme 

 empirique gh, et la plus simple Im de van der Waals, qui a prouvé depuis 

 longtemps que b devait être une fonction du volume. Il semble que la 

 portion/^' ait subi uniquement une déformation un peu plus grande, que 

 nous pouvons attribuer à une variation nouvelle de b A ) avec le volume. 



En attribuant ce caractère à la déformation de Fisotherme sur la sur- 

 face de Gibbs, nous ne nous mettons pas en contradiction avec les consi- 

 dérations de M. van der, Waals, qui admet que, dans F état liquide, b 

 subit une modification par la compression des molécules. Car nous ne 

 faisons qu'admettre ainsi la possibilité d'une transformation du même . 

 genre, mais nouvelle, conduisant finalement à un nouvel équilibre entre 

 y, et v dans l'état solide. Mais il ne peut être question d'expliquer Fétat 

 solide par les mêmes actions que celles qui ont donné naissance à 

 Fétat liquide, avant que nous en ayons déduit l'existence d'une élasticité 

 pour des déformations instantanées, ainsi que la durée de relaxation 

 pour les états liquide et solide; il faut aussi que nous avons expliqué, 

 au moyen des mêmes causes, la grande variation de cette durée qui 

 accompagne la nouvelle variation de b, mentionnée tantôt, au moment 

 du passage de Fétat liquide à l'état solide. À condition de ne pas perdre 

 cela de vue, nous pouvons dire qu'en prolongeant la ligne là jusque 

 dans Fétat solide nous avons donné ce que M. van der Waals 

 appelle l'équation d'état de la molécule. 



De cette représentation il résulte maintenant tout naturellement que 

 la forme du raccordement continu hi devra dépendre de ]a température 

 et que, à mesure que la température s'élève, la forme ondulée en devra 

 devenir de moins en moins accentuée pour disparaître enfin complète- 

 ment. Ainsi donc, l'examen que nous venons de faire de la structure 

 de la crête liquide sur la surface de Gibbs conduit tout naturellement 

 à cette idée que la crête solide peut-être raccordée à la crête liquide par 

 un pli, dont la direction générale est perpendiculaire à Faxe des v et qui 

 aboutit en un point de plissement situé sur la surface; en d'autres termes 

 il nous fait admettre une continuité entre les états gazeux et solide. 



Dans toutes ces considérations, nous ne nous sommes pas encore 

 demandé si les états que nous avons admis pour combler la lacune entre 



l ) Nous attribuons aux grandeurs a et b de v. r». Waals la signification 

 la plus large que ce savant leur a donnée. - . 



