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H. KAMEULINGH ONNES ET H. HAPPE L. 



que Ton trouve pour l'anhydride carbonique, d'après la loi de Neumann. 

 À Tétat liquide et à l'état gazeux la substance suit l'équation d'état de 

 van der Waals pour l'anhydride carbonique. Il paraissait utile de 

 donner de ce modèle (pl. I, fig. 1) une idée générale en le représentant 

 de trois manières: vu de face, vu de profil et vu d'au-dessus, (pl. II, 

 figg. 1, 2, 3, 4); ces projections, où les lignes y = const., v = const., 

 T — const. sont pointillées, tandis que les lignes p = const. sont ponc- 

 tuées, n'ont pas besoin de plus ample explication. La ligne connodale 

 liquide(gaz)-solide a été tracée en trait plein et les phases correspon- 

 dantes ont été reliées par des fils d'acier. 



La différence de principe entre notre manière de voir et celle de 

 M. Tammann se reconnaît immédiatement quand on compare la fig. 2, 



Fig. 6. Fig. 7. 



de la pl. II, donnant l'aspect du modèle vu d'au-dessus, avec la fig. 

 que l'on trouve dans Drude's Ami., T. 3, p. 190. 



Notre modèle peut encore servir à établir une comparaison entre 

 notre manière de voir et celle qui est exprimée dans la figure sché- 

 matique bien connue de Maxwell (Theory of Heat, p. 207). La 

 projection verticale peut assez bien être comparée avec cette dernière 

 figure dans la portion qui se rapporte aux petits volumes. Pour 

 examiner comment, dans notre modèle, le pli vapeur se raccorde avec 

 cette portion, on n'a qu'à recourir à la fig. 2 de la pl. II. La différence 

 principale réside dans la différence de forme de la ligne spinodale, dans 

 la représentation de Maxwell et dans la nôtre. Cette ligne est 

 représentée fig. 6 conformément à nos idées, fig. 7 d'après celles de 

 Maxwell. Pour nous, la ligne spinodale se compose de deux por- 

 tions, qui restent séparées jusqu'à des températures très basses (7'= 0); 

 pour Maxwell il se forme un pli latéral. En particulier, l'allure 

 que Maxwell a donnée aux isothermes est très peu probable. Déjà 



