LA REPRESENTATION DE LA CONTINUITE, ETC. 



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qui peut s'écrire 



T.VcPc l d 2 %) V 2 

 Cl ' CV ~ T 2 * "" dt 2 K 2 V 2 



ld 2 <£sv e \ 7 

 6 dt 2 \?.vJ 



1 d 2 &sv c \ 3 3 d?$)sv c \ 5 

 ïdt 2 \XvJ ^~W\xv) 



8 dt 2 \XvJ S 



quand ou introduit la valeur de p donnée par r équation d'état empi- 

 rique. Pour t = 0,897 ou T= 273 et v = 1,020 il vient 



c v —c v = 0,0432; 



ou bien, comme pour T = 273 cy = 0,1431 , 



c v = 0,1863. 



Nous avons calculé ensuite, pour la même valeur de v (savoir 1,020) 

 mais pour t = 1 , le point correspondant du domaine liquide. Nous 

 y sommes arrivés encore une fois à l'aide des équations (1) et (2), mais 

 il fallait maintenant introduire déjà dans les calculs le terme de 

 l'équation d'état. Nous avons trouvé 



IV. pour t = 1 v y = 1,020 



« = ^r CT =F — 42,10 X 10 5 

 £ =s Tcv = — 115 X 10 7 . 



Si nous admettons que la différence des chaleurs spécifiques à volume 

 constant, relatives à l'état gazeux parfait et au volume v = 1,020 (à la 

 même température), reste constante et égale à k , il vient 



T 



« r ev = / H àT - (~ + *) ( f— T c ) , 



Au moyen de ces relations nous avons encore calculé les points sui- 

 vants pour v = 1,020 : 



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