LA REPRÉSENTATION DE LA CONTINUITE, ETC. 



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qu'au point triple (251°) — <^ 0 tandis que — ^> 0 aux basses tempé- 

 ratures. La courbe de transformation a donc l'allure représentée Pl. 111, 

 fig. 5, une allure qui correspond tout à fait , qualitativement du moins, 

 avec celle que M. Tammann a trouvée par l'expérience. 



La courbe de transformation glace I-glace II a beaucoup d'analogie 

 avec la courbe glace I-glace III. Mais, comme la crête glace II s'élève 

 un peu plus rapidement que celle de la glace III, la courbe de trans- 

 formation glace I-giace II est plus fortement courbée que celle de glace 

 I-glace III. Il en résulte que la courbe de transformation glace I-glace II. 

 coupe la courbe de tension de vapeur de la glace I, qui est très voisine 

 de Taxe des T 7 , et cette intersection se produit au-dessus du zéro absolu. 

 A ce point d'intersection correspond donc un point triple vapeur-glace 

 I-glace II; il est vrai que ce point n'a pas été observé, mais M. Tam- 

 mann tient son existence pour probable. De même, la courbe de trans- 

 formation glace I-glace III (Pl. III, fig. 5), suffisamment prolongée, 

 coupe Taxe des T, mais ce point d'intersection correspondrait à une 

 température (absolue) négative et n'a donc pas de signification. 



M. Tammann n'a pas observé la courbe de transformation glace II- 

 glace III, mais son allure peut être déduite de notre modèle. 



Ce modèle nous apprend en outre qu'en refroidissant jusqu'à — K0° 

 M. Tammann aurait obtenu de la glace II, alors qu' en refroidissant 

 moins fort il obtint de la glace III. 



Grâce à la forme que nous avons choisie pour la crête liquide, le 

 coefficient de dilatation devient négatif au voisinage de 0°, — l'eau 

 présente donc un maximum de densité — , tandis que le coefficient de 

 dilatation de la glace est positif , toutes circonstances conformes aux 

 résultats de l'expérience. D'après cela, les courbes de pression pour 

 l'eau (Pl. III, fig. 7) vont (du moins vers 0°) des grandes valeurs de v 

 vers les petites et en même temps des basses températures vers les tem- 

 pératures élevées. A mesure que la pression augmente, le maximum de 

 densité de l'eau se déplace, suivant notre modèle, vers les basses tem- 

 pératures; en même temps il devient de moins en moins prononcé et 

 finit par disparaître; ceci aussi est d'accord avec l'observation ] ). 



l ) Amagat. Recherches sur les gaz. 

 V. D. Waals, Ces Archives, 12, 457. 

 Grassi. Ann. d. Chim., (3), 31, 437, 1851. 



