BANDES DE DISPERSION. 



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ce cratère sur la fente S i qui, à son tour, est reproduite par la lentille 

 B sur la fente S., d'un spectroscope à réseau. La moitié à peu près 

 du faisceau conique de lumière, partant 

 de A, est intercepté par l'écran P, et la 

 portion qui traverse l'écran S x tombe 

 presque toute entière sur l'écran Q; ce 

 dernier a été placé si près de Taxe optique 

 des deux lentilles, qu'une bande de lumière 

 très étroite peut seule arriver à la fente 

 S 2 , en traversant le diamètre vertical de B. 

 Le grand bec de gaz est disposé sur une 

 glissière horizontale, pouvant s'élever et 

 s'abaisser, et mobile aussi autour d'un 

 axe vertical; ainsi donc, au moyen de 

 vis, on peut lui donner aisément toutes 

 les positions que Ton désire. 



Quand l'axe de la flamme (que nous 

 supposons être la portion la plus lumi- 

 neuse, c. à d. un peu au-dessus du noyau 

 bleu-verdâtre) coïncide avec Taxe opti- 

 que du système de lentilles, on voit dans 

 le spectroscope que les deux raies J) sont 

 élargies d'une façon symétrique. Si la 

 symétrie n'est pas parfaite, ou peut la 

 rendre telle en déplaçant légèrement les 

 écrans P et Q. 



Le n°. 1 de la fig. 3 (Pl. IV) se rapporte 

 au cas où la flamme N est encore absente; 

 les faibles raies d'absorption proviennent 

 de traces de sodium qui environnent les 

 pointes de charbon. Quand la flamme 

 brûle il suffit de faire passer dans la solu- 

 tion de carbonate de soude un courant 

 très faible pour produire déjà l'effet repré- 

 senté par l'épreuve 2. Les épreuves 3, 4 et 5 ont été obtenues avec 

 des courants d'environ 1 , 3 et 6 ampères, la flamme restant toujours 

 dans une position symétrique. 



Nous allons examiner maintenant le cas représenté par la fig. 2,a. Ici 



