138 



W. EINTHOVEN. 



du galvanomètre à corde, ainsi qu'on le voit sur la fig. 1. Dans cette 

 esquisse , E est la source du courant, produisant entre les points P et 

 Pj une certaine différence de potentiel ; G est le galvanomètre et C le 

 condensateur. 



La façon la plus simple de se représenter l'action du condensateur, 

 c'est d'admettre que la masse de la partie mobile du galvanomètre est 

 nulle, et que les causes éventuelles de l'amortissement du mouvement le 

 sont à peu près. Dans ces conditions, si la capacité du condensateur est 

 nulle, la production brus- 



m 



G 



V. 



que d'une différence de 

 potentiel entre FetP l fera 

 dévier le galvanomètre, 

 _ qui prendra instantané- 

 ment la position d'équili- 

 bre correspondante. Mais, 

 si le condensateur a une 

 certaine capacité, l'équili- 

 bre ne s'établira qu'au 

 bout d'un certain temps. 

 La façon dont se meut l'image formée par le miroir, — ou le fil de 

 quartz quand il s'agit du galvanomètre à corde — . est complètement 

 déterminée par la manière dont le condensateur se charge ou se décharge. 

 Si a est l'écart gai vano métrique, 1 sec. après la production de la diffé- 

 rence de potentiel, et A F écart final, on a 



Fig. 1. 



e étant la base des logarithmes naturels, e la capacité du condensateur 

 et r une résistance facile à définir. 



Soient R e la résistance extérieure du circuit fermé, contenant la 

 source d'électricité et le galvanomètre, R, celle du galvanomètre; si 

 nous admettons que les fils qui relient le condensateur au galvanomètre 

 ont une résistance négligeable, nous pouvons écrire: 



Si nous posons encore 



RjRe 

 ~ iïi + Re 



r'c = T, 



(V 



