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J. J. HALLO. 



%=*/(*) + VM 



%=/(A)- S/' (A). 



Il s'ensuit que, par suite du dédoublement magnétique de la raie 

 spectrale, les deux espèces de lumière, polarisées circulairement en sens 

 contraire, se propageront en général avec des vitesses différentes; en 

 d'autres termes, quand un faisceau de lumière polarisée en ligne droite 

 se propage à travers le milieu, il se produit sous l'influence du champ 

 magnétique une rotation du plan de polarisation. La grandeur de cette 

 rotation peut être aisément calculée. Si nous nous figurons le mouve- 

 ment lumineux comme représenté par le mouvement d'un point, dont 

 £ et v, sont les écarts de la position d'équilibre dans deux directions per- 

 pendiculaires entr 'elles, les deux systèmes d'équations: 



9, 



et 



Acos 



représentent respectivement un mouvement lumineux polarisé circulai- 

 rement vers la droite et un autre polarisé circulairement vers la gauche, 

 se propageant avec la même amplitude et la même période de vibra- 

 tion, mais avec des vitesses différentes. La superposition de ces deux 

 mouvements nous donne: 



Pour une valeur constante de z ces deux équations représentent un 

 mouvement vibratoire rectiligne; l'azimuth de la droite suivant laquelle 

 ce mouvement s'effectue varie proportionnellement à z. Nous avons 

 donc bien affaire à une lumière polarisée en ligne droite, mais dont le 

 plan de polarisation subit dans la propagation une rotation uniforme. 

 Si S" est l'azimuth, nous avons 



Soient F 0 la vitesse de propagation dans le vide et A 0 la longueur d'onde 

 correspondante de la vibration considérée, de sorte que A 0 = V 0 T; alors 



