ROTATION MAGNETIQUE DU PLAN DE POLARISATION. 



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Si nous admettons que le déplacement à des raies magnétiquement 

 dédoublées, par rapport à la situation primitive, est proportionnel à l'in- 

 tensité du champ, et que nous posons en conséquence: 



l = AH, 



il vient: 



une relation déjà déduite par M. Becquerel à Fendroit indiqué. 



Si nous mettons maintenant cette expression en rapport avec la figure 



Fig. 2. 



précédente, nous reconnaissons que, dans une raie d'absorption et même 

 dans son voisinage ; la rotation peut devenir très grande. De part et 

 d'autre de la raie d'absorption on doit trouver un endroit où elle est 

 nulle. Si elle est négative entre ces deux endroits il faut qu'elle soit 

 positive en dehors. 



Les conclusions auxquelles nous venons d'arriver peuvent d'ailleurs 

 être déduites de la figure 2, où la ligne en trait plein fait connaître 

 la relation entre l'indice de réfraction et la longueur d'onde pour le 

 faisceau circulaire gauche , tandis que la courbe pointillée se rapporte 

 au faisceau droit. Les endroits où les deux courbes s'entrecoupent sont 

 ceux où la rotation est nulle; ils coïncident sensiblement avec ceux où 



— = 0, du moins pour des valeurs de à tellement petites que les déduc- 

 tions analytiques précédentes sont permises. 



