ROTATION MAGNETIQUE DU PLAN DE POLARISATION. 



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et 



où la signification des diverses grandeurs est la suivante: 



v vitesse de propagation de la lumière dans l'éther libre; 



ce ,, „ dans le milieu considéré; 



n indice de réfraction; 



x coefficient d'absorption; 



R intensité du champ magnétique ; 



si constante exprimant la perméabilité électrique du milieu et 



se rapportant à la raie d'absorption; 

 ci constante de F effet magnéto-optique , se rapportant à la raie 



d'absorption; 



2 7r$i 0 période de vibration se rapportant à la raie d'absorption en 

 dehors du champ magnétique; 

 à = 3" — S®, %7T$ étant la période de vibration de l'espèce de 

 lumière considérée; 

 S"/ constante ayant rapport à la largeur de la bande d'absorption. 



Ces équations expriment en premier lieu le phénomène inverse de 

 Zeeman, puisqu'elles apprennent que dans le champ magnétique exis- 

 tent deux raies d'absorption se rapportant, l'une à une lumière pola- 

 risée circulairement à droite, l'autre à une lumière polarisée circulaire- 

 ment vers la gauche. Les endroits où elles sont placées sont déterminés 



par ^ = ^ b ° ±lc i E 1 ). 



Quant à la rotation du plan cle polarisation, elle est donnée par: 



Z 2v 2 '{^-c?Ri — S*' 2 ) 2 + 16 S 2 S,' 2 1 j 



*) L'équation (1) confirme une hypothèse que j'ai faite dans l'introduction, 

 à propos de la déduction de la théorie élémentaire, notamment que les courbes 

 de dispersion des deux faisceaux polarisés ne diffèrent pas, par leur forme, de 

 la courbe de dispersion en dehors du champ magnétique, mais s'obtiennent par 

 un simple déplacement de cette dernière vers la droite et vers la gauche. 



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