ROTATION MAGNETIQUE DU PLAN DE POLARISATION. 



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pie choisi cl' une photographie où les raies d'absorption sont très larges 

 et le champ relativement faible (9000 C. G. S.), cH^>$'. Cette inégalité 

 sera donc encore plus accusée dans les expériences où j'observais une 

 rotation négative; et, ainsi que je l'ai déjà dit plus haut, j'ai constaté 

 dans ces conditions une diminution de la rotation par suite d'une aug- 

 mentation de l'intensité du champ, conformément à la théorie. Nous 

 pouvons même être convaincus que dans la plupart des expériences, 

 peut-être même dans toutes, où la rotation négative se présentait, la 



constante -y était plus grande que la valeur critique de sorte que 



nous avions affaire au cas où la valeur absolue de la rotation négative 

 atteignait un minimum pour à = 0, et un maximum de part et d'autre. 

 La forme de la „pointe de flèche" prouve qu'il en était réellement ainsi; 

 elle accuse un écart plus faible de la position normale pour le milieu 

 de la flèche que pour les bords. 



Passant en revue ce qui vient d'être dit au sujet de la rotation néga- 

 tive, nous arrivons à cette conclusion qu'elle est exactement rendue 

 par la théorie de Yoigt, jusque dans toute espèce de détails. Mais il 

 n'en est pas de même des franges diffuses et peu intenses que l'on 

 observe à l'intérieur des larges bandes d'absorption, lorsque la teneur 

 en sodium de la flamme est très forte. M. Corbino n'a pas seulement 

 observé un déplacement positif de ces franges , mais il a même con- 

 staté J ) que ce déplacement est à peu près proportionnel à l'intensité du 

 champ; dans mes expériences leur existence a été confirmée d'une 

 manière non équivoque. Jusqu'à maintenant cette rotation positive n'a 

 pas été bien expliquée par la théorie. Au sujet de la raison pour laquelle 

 les expériences conduisent sur ce point à un autre résultat que celui 

 que la théorie faisait prévoir, j'ose tout au plus avancer quelques explica- 

 tions possibles. On pourrait croire que la densité particulièrement forte de 

 la vapeur nous place en dehors du domaine embrassé par la théorie: dans 

 cette théorie, en effet, on se borne à considérer des vapeurs peu denses, 

 puisqu'on néglige le coefficient d'absorption % par rapport à l'unité. 

 J'ai cru d'abord que c'était réellement dans cette circonstance que l'on 

 devait chercher la raison de l'écart entre la théorie et l'expérience; mais 

 dans l'exemple numérique qui sera traité au chapitre suivant, où la 

 vapeur a déjà une densité assez considérable, on verra que la valeur 



*) Corbino, Nuovo Cimcnto, 1. c. 



