190 



J. J. HALLO. 



niaxiraa de z u"est pas plus grande que — -. Il n'est donc pas bien 



possible de nous contenter d'une explication pareille. Devrait-on par 

 hasard chercher l'explication de l'écart dans le fait que les raies D ne 

 sont pas de l'espèce la plus simple, c'est à dire qu'elles ne fournis- 

 sent pas un doublet sous l'influence du champ magnétique, ainsi que 

 le suppose pourtant la théorie de Voigï? C'est là incontestablement 

 une cause possible. Il se peut encore que les franges observées ne soient 

 pas produites par un phénomène d'interférence dû à une rotation du 

 plan de polarisation, mais par un phénomène d'une nature plus com- 

 pliquée, résultant surtout de la différence dans le degré d'absorptiou 

 des deux rayons polarisés circulairement. Je n'oserais exprimer un avis 

 à cet égard. Toujours est-il que nous n'avons pas encore le droit de 

 considérer ce point comme portant atteinte à la valeur de la théorie. 

 Cette dernière a rendu les phénomènes, qui se présentent dans le cas 

 d'une séparation complète des deux composantes du doublet, d'une 

 façon si parfaite que, rencontrant un point qui paraît être en contra- 

 diction avec elle, nous pouvons être convaincus que la raison de cet 

 écart apparent doit être cherchée dans des circonstances accessoires, 

 dont la théorie n'a pas encore tenu compte J ). 



Si nous nous contentons d'un examen qualitatif et que nous ne 

 désirons pas arriver aux conclusions précises que la théorie nous a per- 

 mis de déduire, nous pouvons démontrer l'existence d'une rotation 

 négative, et même déduire quelques-unes des particularités de cette 

 rotation, en nous* servant de la même méthode élémentaire que dans 

 l'introduction et en considérant la figure 5. L'existence d'une rotation 

 négative au milieu de la figure résulte immédiatement de l'allure des 

 courbes de dispersion. Figurons-nous le cas d'une faible densité de 

 vapeur 2 ) et d'une forte intensité du champ magnétique; ces circonstan- 

 ces sont rendues dans la figure par le fait que les régions de forte 

 absorption sont complètement séparées. En considérant la figure 5, nous 



*) Voigt, Drude's Ann., 6, 784, 1901; voir la fin de cet article. Voir aussi 

 Rendiconti d. Reale Ac. dei Lincei, 11, 569, 1902, et Drude's Ann. 8, 872, 

 1902. 



2 ) Dans cette figure, la faible valeur de la densité de vapeur de sodium dans 

 la flamme, et la faible largeur de la bande d'absorption qui en est la consé- 

 quence, se traduisent par une égalité à peu près parfaite des abscisses du 

 maximum et du minimum de la courbe. 



