ROTATION MAGNÉTIQUE DU PLAN DE POLARISATION. 



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reconnaissons alors qu'il peut d'abord se présenter une rotation dont la 

 valeur absolue atteint un maximum pour à==0; quand le champ 

 augmente d'intensité, la rotation à cet endroit devra devenir minima à 

 un certain moment, et la valeur de ce minimum devra diminuer à 

 mesure que R augmente. Par la considération de la même figure, nous 

 pouvons d'ailleurs expliquer la forme „en pointe de flèche"; en effet, 

 la rotation est plus forte de part et d'autre du milieu qu'au milieu 

 môme. L'asymétrie que nos expériences ont permis de constater dans la 

 pointe de flèche s'explique par une asymétrie de la courbe de dispersion. 

 La fig. 2 (p. 153) représentait le cas d'un champ magnétique peu 



à 



Fig. 5. 



intense et de bandes d'absorption larges; le cas illustré par la fig. 5 est 

 maintenant celui d'un champ magnétique tellement puissant que la raie 

 spectrale est complètement décomposée en deux autres. 



La rotation positive que l'on observe avec des vapeurs très denses ne 

 s' explique pas plus par ces considérations-ci que par la théorie de Voigt. 

 Et cela n'est guère étonnant, puisque cette théorie comprend nos con- 

 sidérations élémentaires; d'après la théorie de Yoigt, les courbes de 

 dispersion des deux lumières circulairement polarisées sont des courbes 

 de même nature que celle représentée dans la fig. 1 



Il nous reste encore à parler de la rotation du plan de polarisa- 



') Voir Runge dans Kayser: Handbuch der Spectroscopie, II, 649 et 

 suivv. 1902. 



