ROTATION MAGNÉTIQUE DU PLAN DE POLARISATION. 



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Pour le moment je me bornerai à faire deux remarques à ce sujet. 

 En premier lieu, j'ai fait une représentation graphique tant des valeurs 



de ^j- que de la rotation du plan de polarisation pour une des photo- 



graphies, les deux grandeurs étant considérées comme fonctions de la 

 longueur d'onde; les deux courbes ainsi obtenues avaient nettement la 

 même allure. En second lieu il est aisé de reconnaître que la formule 

 de Becquerel est identique avec la formule approchée (4) de M. Yoigt, 

 si nous admettons comme exacte la conclusion que M. Becquerel a 

 tirée lui-même de ses propres expériences, que dans le cas d'une raie 

 d'absorption unique la courbe de dispersion empirique peut être repré- 

 sentée par l'équation 



xy — constante. 



Or, comme dans cette équation y est proportionnel à,n — 1 et l'accrois- 

 sement de x proportionnel à celui de À, nous pouvons déduire de cette 

 dit 



relation que — , donc aussi, d'après la formule de Becquerel, la rota- 

 tion du plan de polarisation, sont proportionnels à — 2 , ce qui est tout 



à fait d'accord avec la signification de la formule approchée de 

 M. Voigt. Il est donc bien permis d'admettre que la formule de 

 M. Becquerel ne s'écartera pas fort de la réalité. 



VI. 



Calcul de quelques constantes. 



Nous allons calculer maintenant, dans un cas particulier, la valeur 

 des diverses constantes qui jouent un rôle dans la théorie, afin de nous 

 faire une idée de l'ordre de grandeur de ces constantes. Si nous suppo- 

 sons que la flamme n'est pas placée dans un champ magnétique, la 

 formule (2) se réduit à: 



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