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J. J. HALLO. 



Cette équation fait connaître la façon dont le coefficient d'absorption 

 est fonction de la longueur d'onde; l'absorption est maxima pour 

 à = 0 et, à mesure que à augmente, elle diminue, lentement d'abord, 

 puis très raj)idement. Si nous voulons déduire de là la largeur de la 

 raie d'absorption, nous sommes placés devant l'impossibilité de donner 

 une définition précise de ce qu'on doit entendre par là. Pour à = 3 S"' 

 l'absorption est déjà devenue 37 fois plus faible que pour à — 0; si 

 nous admettons cette valeur comme la limite d'absorption, nous pou- 

 vons écrire pour la largeur à a de la raie d'absorption 



* a =6&'. (34) 



Si nous représentons encore par % m la distance entre les composantes 

 du doublet magnétique, nous avons, d'après ce qui précède: 



è m = oB. (35) 



Enfin, en posant œ 0 = v, ce qui est approximativement vrai, dans 

 la formule approchée (4) pour la rotation du plan de polarisation, nous 

 obtenons: 



x = iïïw (36) 



Les trois équations (34), (35) et (36) nous permettent de calculer 

 les valeurs des diverses constantes dans un cas déterminé. Nous allons 

 notamment effectuer les calculs pour la raie D 2 de la photographie 24. 

 Nous avons à remarquer d'ailleurs que 



" 7T 



9..— ' 



de sorte que 



^ àh u ^ dx m 



à a — „ et d m — ; 



Z7TV ZtTV 



où flXa et dx m sont respectivement la largeur de la raie d'absorption 

 et la distance entre les deux composantes du doublet, ainsi qu'on les 

 observe dans le spectre normal. Sur la photographie en question la 



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largeur de la raie d'absorption était les — — de la distance entre les deux 



1 ou 



