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les diverses grandeurs qui y figurent par leurs valeurs données ci-dessus, 

 nous obtenons: 



j_ j^JL 1 R • ^ 1 



/A 2 n . „ n . „ 9 " * 2 ^ 2± s-^ 



( — ) (!— «± 2 = l+4^ 2 — ——-2 2— p. 



e 2 iV3- 2 3- ^iVV e 4 iV 2 a 2 

 Identifiant les parties réelles des deux membres , nous arrivons à: 



\ mn 0 z mn 0 z S 



Sf—afN 1_ + _eB_ \ 2 m 2 ^ 



\ mn n 2 tir? ~ mn n 2 J 



°-s- 2 



Sous cette forme, l'expression se prête bien à la comparaison avec 

 l'équation suivante de M. Yoigt: 



nous en déduisons que: 



4 7rv 2 £ 2 JV _ 9 , r « <? 

 £ = — — s — , / — ùe*Jy=mnJ, e — ^. 



'0 



La troisième de ces relations conduit pour — à la valeur déjà connue 



1,8. 10 7 ; la seconde est unerelatiou entre quelques coefficients de Loi?entz 

 dont nous ne nous occuperons pas; quant à la première, elle donne: 



™ <=60. 



m 



4)7TV' 



Eu égard à la valeur trouvée pour — , nous en tirons: 



m 



6 



Si nous admettons que la charge d'un électron est de môme grandeur 

 que celle d'un atome de sodium dans un électrolyte, nous pouvons 



