ROTATION MAGNETIQUE DU PLAN DE POLARISATION. 



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admettre que la valeur de — est environ 500, M étant la masse d'un 



M 



atome de sodium. Substituant la valeur de e que nous en tirons dans 

 l'expression de eN , nous obtenons: 



M]V=d=8.I0- 9 ; 



d représente la densité de la vapeur lumineuse de sodium. Cette densité 

 est notablement plus petite que celle que le sodium possédait en réalité 

 dans notre flamme. En effet, M. E. Wiedemann, dans son travail: „Zur 

 Mechanik des Leuchtens" donne comme exemple une flamme de 

 sodium contenant 5 . 10 ~ 7 gr. par cm 3 . Dans le cas d'une vapeur dense, 

 ma flamme contenait certainement beaucoup plus de sodium, de sorte 

 que nous pouvons tenir pour certain que la densité de la vapeur de 

 sodium y atteignait au moins 1 . 10~~ °. La valeur de d que nous venons 

 de trouver est plus de cent fois plus petite, et il y a lieu de se deman- 

 der quelle en peut être la raison. 



Une première cause qui pourrait rendre compte de cet écart est 

 celle-ci. Nous avons admis que la charge de Yunique électron dont 

 nous tenons compte dans la théorie (ce qui correspond à l'introduction 

 à? un seul vecteur auxiliaire dans la théorie de Voigt) est du même 

 ordre que la charge d'un ion électrolytique. Or, M. Lorentz a fait 

 remarquer 2 ) que la multiplicité des raies dans le spectre prouve „que les 

 particules qui émettent et absorbent la lumière possèdent divers degrés 

 de liberté, ce que nous nous représentons, faute de mieux, ainsi: que 

 chaque particule contient un nombre assez considérable d'ions, dont 

 chacun vibre séparément autour d'une position d'équilibre, avec une 

 durée de vibration qui lui est propre." On peut dire maintenant que 

 les phénomènes de l'absorption et de la rotation du plan de polarisa- 

 tion, tels que nous venons de les décrire, dépendent sensiblement d'un 

 seul de ces électrons, dont la charge n'est donc pas nécessairement la 

 même que celle d'un ion électrolytique. Un peu plus loin M. Lorentz 

 dit: „Si nous supposons que ces électrons ont tous une charge de même 



signe, on arrive à ce résultat que la charge totale de tous ces 



ions est du même ordre de grandeur que celle d'un atome d'hydrogène 

 dans un électrolyte." 



1 ) E. Wiedemann, Wied. Ann. : 37, 177, 1889. 



2 ) Lorentz, Versl. Kon. Akad. v. Wel. Amsterdam, avril 1898. 



