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J. GEEST. 



celui des premières. Indépendamment de toute théorie particulière, 

 M. Lorentz *) a démontré que le plan de polarisation doit être paral- 

 lèle ou perpendiculaire aux lignes de force. Le cas le plus simple, 

 celui du triplet, a pu être expliqué complètement par la théorie élémen- 

 taire de Lorentz ; mais cette théorie a dû être développée pour rendre 

 compte des formes plus compliquées du phénomène. Dans un rapport 

 présenté au Congrès international de Physiciens, tenu à Paris, M. Lorentz 

 a fait remarquer que les tenta th 7 es faites dans cette direction sont restées 

 pour ainsi dire infructueuses: „ Ainsi le phénomène si simple du 

 quadruplet de Cornu n'a-t-il reçu jusqu'ici aucune explication vraiment 

 satisfaisante/' 



La théorie de Lorentz ne s'applique qu'à des substances dont la 

 densité est excessivement faible, et dont les raies d'émission sont donc 

 très fines. Si la densité est considérable, l'action mutuelle des molécules 

 donne aux raies spectrales une certaine largeur et la théorie élémentaire 

 n'est plus applicable. Or , il est excessivement difficile de donner une 

 théorie satisfaisante pour V émission d'un système de molécules agis- 

 sant les unes sur les autres; par contre, pour V absorption y le problème 

 est beaucoup plus simple 2 ). 



En vertu de la loi de Kirchhofe (formulée à la manière de M. Cot- 

 ton) 3 ), chaque variation dans le spectre Rémission est accompagnée d'une 

 modification analogue dans le spectre d ; 'absorption. Et inversement on 

 peut conclure d'une variation dans l'absorption sélective, sous l'influence 

 d'un champ magnétique, l'existence d'une variation de l'émission par 

 la même cause. Or, M. Volgï a donné une théorie détaillée des phéno- 

 mènes magnéto-optiques, dans laquelle il part de l'absorption. Par un 

 raisonnement des plus plausibles, il a pu prévoir une relation entre V effet 

 de Parada y (rotation du plan de polarisation d'une lumière qui se pro- 

 page dans un champ magnétique, dans la direction des lignes de force) 

 et reflet longitudinal de Zeeman dans sa forme inverse. Voici comment 

 raisonne M. Yoigt: Dans l'effet de Faraday, aussi bien que dans l'effet 

 de Z rem an, un rayon de lumière incident est décomposé en deux autres, 

 polarisés circulairement en des sens contraires. Dans le premier phéno- 



*) H. A. Lorentz, ces Archives, (2), 2, 1, 1898. Kapports du Congrès de 

 Physique de Paris 1000, III, p. 1. 



2 ) H. A. Lorentz, Phys. Zeitsclv., I, 39. 



3 ) A. Cotton, Astropk. Joùrn.) TX, 237, 1899. 



