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J. GEEST. 



Plus tard, M. Becquerel ] ) a confirmé par une autre méthode l'ob- 

 servation de M. Yoigt avec la vapeur lumineuse du sodium. M. Cotton 2 ) 

 aussi en a fait l'objet d'une étude. Mais tous ces auteurs se sont con- 

 tentés de constater F existence de la double réfraction; ancun n'a 

 étudié le phénomène en détail. L'objet du présent travail a été: 



en premier lieu d'examiner de quelle nature est le phénomène entre 

 les composantes dans lesquelles la raie spectrale primitive est décomposée 

 (donc dans le cas d'un quadruplet ou d'un sextet pour le sodium) et 

 comment il dépend de la densité de vapeur; 



en second lieu de déterminer la grandeur de la biréfringence dans le 

 voisinage immédiat de la bande d'absorption, afin de soumettre à 1" épreuve 

 la formule d'approximation de la théorie de Yoigï. 



II. 



Installation pour les expériences. 



Pour atteindre le but proposé, il était nécessaire d'employer un spec- 

 troscope à fort pouvoir résolvant; j'y suis arrivé grâce à l'obligeance de 

 M. le Prof. Zeeman, qui a mis son réseau à ma disposition, le même 

 qui avait servi aux recherches de M. Hallo, installé d'ailleurs de la 

 même façon 3 ). Un faisceau de lumière sensiblement parallèle, prove- 

 nant d'une lampe à arc ou du soleil, tombait sur un nicol F (fi g. 1) à grande 

 ouverture, dont la section principale était inclinée à 45°; puis sur un système 

 de lentilles achromatique Z l [f= 25 cm. environ) qui formait une image 

 du cratère (ou du soleil) entre les pôles d'un électro-aimant de Ruhm- 

 koref R, dont l'axe longitudinal était placé, autant que possible, 

 perpendiculairement à la direction du faisceau lumineux 4 ). Ce faisceau 



1 ) H. Becquerel, Comptes Rendus, 128, 145, 1899. 

 *) A. Cotton, Comptes Rendus, 128, 294, 1899. 

 3 ) Yoir ces Archives, (2), 10, 157, 1905. 



*) J'ai répété plus tard quelques expériences avec un Halbring Electromagnet 

 ^système Du Bois, grand modèle); cet appareil avait l'avantage de fournir un 

 champ intense (30000 C. G. S.) avec des courants relativement faibles (ca. 8 

 amp.), alors que le champ le plus intense que j'avais obtenu avec la bobine de 

 Ruhmkorff était de 25000 C. G. S. pour un courant de 24 amp. 



