DOUBLE REFRACTION 



MAGNETIQUE. 



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communiquées par M. Hallo (1. c. p. 164) prouvent assez que cette 

 difficulté n'est levée suffisamment clans aucune des diverses méthodes. 

 Aussi, pour le moment, la solution du problème doit-elle être cherchée 

 plutôt dans une plus grande sensibilité des plaques. Ce n'est que 

 quand il sera possible de maintenir la flamme constante pendant plu- 

 sieurs heures qu'il sera possible de soumettre à répreuve l'exactitude 

 de la conséquence théorique que, toutes choses égales d'ailleurs (et sur- 

 tout quand la densité de yapeur reste la rnême), la biréfringence est 

 proportionnelle à la deuxième puissance de Fintensité du champ 

 magnétique. 



Je me suis servi, comme compensateur de Babinet, de deux coins de 

 quartz de même angle, taillés tous deux parallèlement à l'axe principal 

 cristallographique, mais de telle manière que pour l'un d'eux cet axe 

 était parallèle à F arête réfringente et pour l'autre perpendiculaire à 

 cette arête. Ces deux coins étaient collés l'un sur l'autre , avec leurs 

 arêtes réfringentes de côtés différents, de manière à constituer une petite 

 plaque de quartz à faces parallèles, dont l'épaisseur optique variait 

 cependant d'un point à un autre *). Cette épaisseur était nulle dans une 

 certaine section que j'appellerai la section moyenne. S'il tombe sur ce 

 système un rayon lumineux polarisé réalignement par le polariseur P, 

 nous pouvons nous figurer que la vibration est décomposée en deux 

 autres, dont les plans de polarisation sont respectivement parallèles aux 

 sections principales du compensateur. La différence de phase avec 

 laquelle les deux composantes sortent du système dépend évidemment de 

 l'endroit où se produit l'incidence. Une lumière qui tombe dans la sec- 

 tion moyenne ne subit aucune modification et est donc éteinte par un 

 analyseur croisé avec P. 



Pour une lumière pénétrant à une hauteur y (en mm.) au-dessus de 

 la section moyenne, et dont la longueur d'onde dans l'éther est A, la 

 différence de phase est déterminée par 



%ytg$, mx, 



si p est l'angle réfringent de chacun des coins et que h/a est la diffé- 



l ) On voit que je me sers du compensateur d'une autre façon qu'on ne le 

 fait généralement; je n'ai pas à mesurer un déplacement relatif des (.oins, 

 puisque je leur donne une pusition invariable l'un par rapport à l'autre. 



