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J. GEEST. 



les branches intérieures se rapprochaient, l'effet étant pour les vibra- 

 tions perpendiculaires au champ environ le double de ce qu'il était 

 pour les vibrations parallèles/' Cette description, j'ai tâché de l'illus- 

 trer par la fig. 4, qui se rapporte à une quelconque des deux images. 



L'inégalité du déplacement des courbes dans les deux images prouve 

 que, pour une même longueur d'onde, l'indice de réfraction des vibra- 

 tions parallèles aux lignes de force diffère de celui des vibrations per- 

 pendiculaires, ce qui veut dire que la flamme est biréfringente. 



Fig. 4. 



Dans les expériences de M. Becquerel, la séparation des raies était 

 trop faible pour permettre de constater quelle était la forme de la 

 courbe de dispersion entre les composantes de chaque doublet; or, s'il est 

 permis d'admettre, par analogie, que ce qui vient d'être dit des raies D 

 s'applique aussi aux composantes, qui fonctionnent en somme comme 

 nouvelles raies d'absorption, il est possible de compléter la fig. 4, qui 

 se rapporte à une direction de vibration déterminée, en intercalant 

 entre les composantes d'un doublet une branche à point d'inflexion, 

 comme celle que l'on observe entre les deux raies D hors du champ 

 magnétique. J'irai même plus loin et, en recourant à cette même ana- 

 logie, je construirai les courbes de dispersion, pour les deux directions 

 de vibration, dans le cas d'une séparation en six composantes. En 

 opérant ainsi pour un triplet, un quadruplet et un sexfet, j'arrive aux 



