DOUBLE REFRACTION MAGNETIQUE. 309 



2 =1-' - ^& 2 ©/ ! (©/ 1 2 -^/ i 2 3- 1 ) 



'(6**— d' h Wf— V©* 2 



C ^& 2 e„ 2 t>„ \ 2 (28) 



, ^ ^& 2 e /t (e„ 2 -4 2 & 4 ) 



C. Dans le cas limite d'un milieu absolument transparent (les for- 

 mules que no as venons de déduire sont également applicables dans un 

 domaine où l'absorption est excessivement faible) nous pouvons poser 



a h = 0, (30) 



de sorte que 



® h = $*— b h> (31) 

 ou bien, en introduisant la nouvelle notation 



0 ft = & 2 — V 2 ; (32) 



en même temps 



o = a } 



et les formules trouvées se transforment en 



(-) = 



2 -, , ^ s h 3" 2 (^ 2 — V 2 ) { (fr 2 — V 2 ) 2 — d! h 2 3* } 



'(^ 2 — V 2 ) 2 — d' h 2 ^} 2 — c h 2 R 2 ^ 2 ^ 2 — V 2 ) 2 



1+2 



s h $*c h R{$ 2 — $ h 02 Y 



{ (S- 2 — V 2 ) 2 — d', 2 3-*} 2 — c h 2 R 2 3- 2 (3- 2 — V 2 ) 2 > (33) 

 , e h 3- 2 (S- 2 — a ° 2 ) {(3- 2 — V 2 ) 2 - d', 2 & } 



^ ~ {(^ 2 — V 2 ) — d'y 2 ^} 2 — c 2 R 2 ^ 2 {^ 2 — V 2 ) 2 



Si noas restons dans le voisinage d'une raie d'absorption i et que nous 

 posons 3" — 3";° = à, en négligeant à par rapport à tous les 3"/< et par 



