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J. GEEST. 



rapport à toute différence 3-,° — 3"/,, nous obtenons les formules d'ap- 

 proximation suivantes: 



(-) 



+ (4 §2 _ d > .2 ^.o2)2 _ 4 c .2 ^2 ^2 



(35) 



Les valeurs de à, qui annullent les dénominateurs de ces expressions, 

 déterminent la situation des bandes d' absorption, c. à d. des ^compo- 

 santes^ 1 . Pour ce qui regarde les vibrations perpendiculaires aux lignes 

 de force, nous en trouvons quatre, déterminées par 



(4 à 2 — d'i 2 a,° 2 ) 2 — 4 c?R 2 l 2 = 0 , (37) 



tandis que les composantes qui vibrent parallèlement aux lignes de force 

 sont au nombre de deux, et sont déterminées par 



4 S 2 — d^i° 2 = 0. (38) 



Tour chaque raie d' 'absorption que présente la lumière naturelle, nous 

 en obtenons donc, sous V action du champ magnétique, six autres, dont 

 quatre, placées syvnmétriquement par rapport a la situation privnitive, 

 vibrent perpendiculairement aux lignes de force, tandis que les deux 

 autres, également placées a des endroits symétriques , vibrent parallèle- 

 ment à ces lignes de force i ). 



C'est ce que Ton observe réellement pour la raie D 2 ; cette raie 

 fournit notamment un sextel. Par contre, en se séparant, la raie D 1 ne 

 donne qu'un quadrupler c , dont les composantes extérieures vibrent per- 

 pendiculairement aux lignes de force, et les composantes moyennes 

 parallèlement à ces lignes. Or ce cas se déduit directement des formules 

 trouvées en posant 



d- = 0. (39) 



J). Représentons par A la différence de phase qui se produit entre 

 les vibrations perpendiculaires et les vibrations parallèles aux lignes de 



*) L'asymétrie n'apparaît qu'en faisant usage de formules plus précises que 

 nos formules d'approximation. 



