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J. GEEST. 



A ' 2 = Al 1 (4^2_^02)2 4 C 2^2^2 — 4^2 — ^3.02$ > ( 46è ) 



où A, se déduit de A 2 en posant d' = 0; d'ailleurs , en posant d = 0, 

 nous retrouvons la formule donnée par M. Yoigï dans Wiecl. Ami., 67. 

 Si nous représentons graphiquement A comme une fonction de à , nous 

 obtenons en même temps la forme théorique que doivent affecter, dans 

 nos expériences , les franges d'interférence quand elles sont déformées 

 par le champ magnétique. 



Considérons maintenant en premier lieu la formule pour le quadruplât 

 Nous pouvons Técrire encore: 



\ =1 A 

 ou bien, en posant 



1 



= A/, 1^2 |^02 = ^ (47) 



V = ^-^- ' (^) 



Dans cette formule #>/3; en effet, pour les composantes qui vibrent 

 perpendiculaireme?d aux lignes de force, on a (p. 310): 



4 S 2 — c 2 £ 2 = 0, (49) 



a = ±ic.22=±*, (50) 



et de même, pour les composantes qui vibrent parallèlement aux lignes 

 de force: 



M 2 — d 2 $ 02 = 0, (51) 

 S=,±.^â 0 == +/3. (52) 



Le fait, que nous avons affaire à un quadruplet de Cornu où les 

 composantes moyennes vibrent parallèlement aux lignes de force, con- 

 duit à la relation posée '). 



') Les observations ont appris en outre que et = 2 /3. 



