DOUBLE REFRACTION MAGNETIQUE. 317 



Dans cette formule il y a quelques termes qui s'entredétruisent, et 

 il ne reste plus que 



Si nous remplaçons clans cette expression ^ l , à 2 , è 3 parleurs valeurs 

 données à la p. 312, nous trouvons enfin la formule 



A 2 = A {c 2 R 2 — d 2 $ 02 — cl' 2 ^° 2 ) ^ , 

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qui se transforme en celle relative au quadruplet quand on y pose^T = 0. 



■IV. 



Description des observations. 



Ainsi que je l'ai déjà dit au chap. II on observe, en dehors du champ 

 magnétique, un certain nombre de franges sombres horizontales, pro- 

 duites par l'interférence des faisceaux émergeant du compensateur. De 

 plus, aussi longtemps que la flamme n'est pas encore colorée, on voit 

 le plus souvent les deux raies D , sombres par renversement, provenant 

 de l'arc voltaïque, ou bien, quand on opère avec la lumière solaire, les 

 deux raies d'absorption, plus larges, de cette lumière. Quand on pro- 

 duit le champ magnétique et que Ton colore la flamme, il vient s'ajouter 

 à la différence de phase produite par le compensateur une autre diffé- 

 rence de phase encore, produite par la flamme; cette différence de phase 

 aussi est différente pour les diverses longueurs d'onde, et il en résulte 

 une déformation des franges d'interférence. L'image spectrale nous fait 

 voir alors, en quelque sorte, une représentation graphique directe de 

 l'allure de la double réfraction. Ce que je vais communiquer mainte- 

 nant est le résultat d'observations oculaires et de l'examen d'épreuves 

 photographiques. 



Des considérations que j'ai données au commencement du chapitre 

 précédent et de la théorie de Voigt il résulte, que la vibration perpen- 

 diculaire au champ est en retard du côté des raies d'absorption où la 

 réfringence est la plus faible et en avance de l'autre côté; de plus, la 



