DOUBLE REFRACTION MAGNETIQUE. 



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férence correspondante ] ). C'est ce qui explique le changement d'allure 

 dont je viens de parler et qui est illustré par la fig. 10. 



Pour des densités de Tapeur plus grandes encore, la ligne en S a 

 complètement disparu, et il n'y a plus rien à voir des boucles, parce 

 que les composantes sont tellement élargies qu'elles ne sont plus sépa- 

 rées. En dehors des franges extérieures qui s'élèvent d'un côté et 

 s'abaissent de l'autre (plus fortement que d'abord par suite de la den- 

 sité plus grande), nous ne voyons plus que deux larges bandes d'ab- 

 sorption, situées de part et d'autre de la ligne médiane (voir fig. 11). 

 La disparition de la courbe en S doit probablement être expliquée de la 

 manière suivante: la théorie nous apprend que l'inclinaison de cette 

 ligne augmente avec la densité de vapeur; en d'autres termes, le dépla- 

 cement vertical vers le haut ou vers le bas que subissent dans ce cas 

 les diverses portions de la frange d'interférence, dans la région consi- 

 dérée, varie très rapidement de zéro à une très grande valeur, et cela 

 doit être accompagné d'une diminution dans la netteté. 



Une particularité dont je désire encore faire mention, c'est que dans 

 quelques cas, quand la densité de vapeur était très grande, au point 

 qu'il n'était plus question de structure puisqu'on n'observait plus qu'une 

 seule et large bande (en dehors de la bande le caractère du phénomène 

 n'est évidemment pas modifié), je voyais réapparaître dans la bande les 

 franges d'interférence horizontales, assez larges et abaissées à gauche, 

 relevées à droite 2 ). J'ai idée que cela remplace les portions en S des 

 faibles densités; mais je n'ai pas encore eu le temps d'examiner ce phé- 

 nomène de plus près. 



Je ferai encore remarquer que, dans un champ magnétique assez 

 intense, et surtout en observant à l'aide du compensateur sensible, j'ai 

 nettement reconnu une asymétrie consistant en ceci, que la biréfrin- 

 gence est plus forte du côté des grandes longueurs d'onde que de l'autre 

 (voir la représentation graphique au chapitre Y). Cela résulte sans 



*) Cela résulte directement de la formule pour la biréfringence: 



qui nous apprend que A, donc aussi le max. de A, est proportionnel à la con- 

 stante s, et cette dernière est d'autant plus grande que la densité de vapeur 

 est plus forte. 



2 ) M. Hallo a observé quelque chose d'analogue dans les phénomènes paral- 

 lèles aux lignes de force; ces Archives, (2), 10, 275, 1905. 



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