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J. GEEST. 



aucun cloute d'une asymétrie clans la courbe de dispersion. Une pareille 

 asymétrie a aussi été constatée dans la rotation magnétique du plan de 

 polarisation *). 



b. Sextet. Yu la distance excessivement petite des composantes, les 

 observations relatives au sextet présentent évidemment de grandes diffi- 

 cultés. 11 est déjà difficile d'observer nettement le sextet lui-même; on 

 comprend donc qu'il doit être bien plus difficile encore d'observer des 

 phénomènes qui se manifestent entre ces composantes. Aussi n'ai-je pas 

 réussi à obtenir de bonnes épreuves de ce cas. 



Quand la densité de vapeur est faible et que le champ magnétique 

 est intense , la raie D 2 nous donne à voir (du moins 

 Wtkw Ê %WÊ dans des conditions particulièrement avantageuses) 

 Mi l les particularités suivantes, qui ont de nouveau rap- 

 port à la portion du champ visuel comprise entre les 

 franges a et b. A gauche nous voyons les franges 

 s'abaisser, à droite elles se relèvent; au milieu on 

 reconnaît le plus souvent la raie du sodium renversée; 

 puis, outre deux lignes obliques présentant le même 

 caractère que pour D v (se raccordant avec la ligne 

 f m médiane et grossies aux bouts), deux autres lignes 



w obliques encore, l'une à gauche de la première, l'autre 

 à droite de la deuxième des lignes obliques citées en 

 premier lieu. Ce second système de lignes obliques 

 est incliné dans une direction opposée aux premières; à leur extrémité 

 inférieure elles sont légèrement courbées vers la droite. Celle de gauche 

 se raccorde en haut avec la composante 1, celle de droite en bas 

 avec 6. Les autres extrémités sont également épaissies et là elles se 

 confondent avec le premier système de lignes obliques. La fig. 12 en 

 donne l'illustration. 



Ici encore on arrive à une interprétation meilleure en cherchant 

 quels rapports il y a entre les formes observées et la figure théorique 

 (fig. 13) que l'on peut déduire de la fig. 6c, relative à une seule frange 

 d'interférence. En principe nous retrouvons ici encore, dans la confi- 

 guration observée, les diverses parties de la configuration théorique. 

 La ligne en S entre 3 et 4 est complètement représentée: elle est con- 

 stituée par la deuxième ligne oblique entre b et c en combinaison avec 



*) Voir P. Zeeman; ces Archives, (2), 7, 470, 1902. 



