DOUBLE REFRACTION MAGNETIQUE. 



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médiane sous un certain angle. Ces lignes obliques apparentes sont 

 alors formées par la fusion des boucles. 



Dans la ligne D 2 aussi on observe, comme transition à l'état dépourvu 

 de structure, une figure comme pour le quadruplet (fig. 

 11), notamment trois raies d'absorption, à égale distance 

 les unes des autres, auxquelles se raccordent à droite et 

 à gauche les franges d'interférence. Mais cet état sans 

 structure est atteint ici plus vite que pour D x ; une diffé- 

 rence que l'on a constaté entre les deux raies du sodium 

 dans d'autres circonstances encore. 



Deux remarques encore pour finir : 



1. Dans mes expériences, j'ai toujours placé le com- 

 pensateur devant la flamme; au début je croyais que la 

 situation du compensateur devait avoir une influence sur 

 le phénomène, notamment sur l'absorption dans les diver- 

 ses parties. Mais des recherches, entreprises dans le but 

 d'examiner si une pareille influence existait, m'ont appris 

 qu'il n'en est rien; ainsi qu'on peut d'ailleurs s'en con- 

 vaincre par un raisonnement bien simple. 



2. Comme la densité de vapeur a une grande influence sur certaines 

 portions des courbes et que cette densité est certainement variable dans 

 la flamme, il n'est guère étonnant que certaines parties de la courbe 

 théorique soient moins bien représentées que* d'autres. 



¥ 



Y. 



Résultats. 



Dans le chapitre précédent, nous venons de voir qu'au point de vue 

 quantitatif les observations sont parfaitement d'accord avec la théorie 

 de Y oio t. Une deuxième question importante est d'examiner si cet 

 accord existe aussi quant aux valeurs numériques de la biréfringence, 

 en d'autres termes si réellement, dans la région extérieure aux bandes 

 d'absorption, la formule 



A = ^ ou A à 3 = k , 



0 



où k est une constante aussi longtemps que la densité de vapeur et 



