LE MOUVEMENT DES ELECTRONS DANS LES METAUX. 



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rique à P soit <^ \ tt , et pour dcc nous pouvons prendre un élément de 

 la surface de la sphère au point Q. 



5. A l'instant considéré t, il régnera en un point '(#, y, z). du métal 

 une certaine température 1\ et le nombre N, que nous pouvons appe- 

 ler la concentration du groupe d'électrons considéré, aura une certaine 

 valeur. 



Or, il est tout naturel d'admettre que, si T et N étaient partout et 

 toujours les mêmes, la répartition des différentes vitesses entre les élec- 

 trons répondrait à la loi de Maxwell bien connue, c. à cl. que l'on aurait 



/(?,„,r) = ^-" r "- (12) 



La constante A est liée à N par la relation 



r 



(13) 



et le moyen carré de la vitesse est déterminé par 



_3_ 

 M 



Et comme \ m r 1 = oc T, on a 



S m , 



7 < = ^r - < u > 



La façon dont les phénomènes dépendent de la température sera donc 

 connue, dès que nous savons comment ils dépendent de k. 



6. Mais, du moment que l'état du métal varie de point en point, 

 comme nous devons le supposer, A et h sont des fonctions de x, y, z. 

 Dans ces conditions l'équation (12) n'est plus admissible, mais nous 

 pouvons n'éanmoins poser encore 



/(Ç,^Ç) = ^-^ + 0(?,^,Ç), (15) 



où <p est une fonction encore inconnue pour le moment, mais que 

 nous déduirons de l'équation (10). Nous admettrons à cet effet que la 

 valeur de Cp (£, v s , est très petite par rapport à Ae~ hr2 ; du reste, cela 



