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sera confirmé par le résultat. Dans ces conditions nous pourrons faire 

 abstraction de <p (f, y,, £) dans le second membre de (10), dont la valeur 

 est déjà différente de zéro quand on y remplace /'par Je~ hr \ Si nous 

 considérons un état stationnaire , et que nous revenons maintenant au 

 cas d'un barreau (§ 2), ce second membre devient ainsi 



(- 2 ^X+f-^g>--. (16) 



Dans le premier, membre de l'équation (10) nous ne pouvons pas 

 négliger la fonction (p, car ce premier membre s'annulle quand on 

 donne à f la valeur (12), de sorte qu'il ne peut devenir égal à (16) 

 qu'en vertu des écarts de la loi de Maxwell. Or, l'existence du fac- 

 teur Ç dans (16) nous conduit à essayer de satisfaire à F équation en 

 posant 



= Mi (17) 

 on trouve que cela est réellement possible. En effet, si 



/(f,^ç) = ^« ? -'»- 2 + ?%W 



et de même 



/(?', Ç) = A % (r), 

 on a en vertu de (11), puisque r — r, 



f (Ç', O -/ (f , H ,X) = -2r cos & cm/ % (r) , 

 de sorte que le premier membre de (10) se transforme en 



— %nR 2 r 2 %(r) j cos 2 2r.cosfda. (18) 



Si yt, est l'angle que la vitesse y,, Ç), c. à d. la ligne OP de tantôt, 

 fait avec Faxe des x, et que \p est Fangle entre les plans QOP et 

 XOP, (18) peut s'écrire 



— 2 h R 2 r 2 x (r)j j cos 2 S" [cos S" cos (jl -\- sin S" sin (jl cos ip) sin §d$dip = 

 o o 



= — ttuH 2 r 2 x M cos fi = — » ^ 2 î y * % M • 

 Egalant cette expression à (16), on voit que £ disparaît, de sorte 



