LE MOUVEMENT DES ELECTRONS DANS LES METAUX. 345 



que en effet %(r) peut être déterminé comme une fonction de r seulement. 

 Enfin , si nous posons pour abréger: 



1 =h (19) 



TTIlB? 



il résulte des équations (15) et (17): 



f^^Ae-^+l^.AX-^A^y-e-^. (20) 



Je dois faire remarquer ici que, comme on peut le déduire de (9), la 

 grandeur l déterminée par (19) peut être appelée le chemin libre moyen 



dA dit 



des électrons, et que les termes en — et — de (20) seront très petits 



ClX Cv'X 



en comparaison du terme Ae~ hr \ aussi longtemps que l'état du métal 

 varie fort peu d'un point à un autre, à une distance l du premier. Car, 

 si Ton divise par Ae~ hr ' les termes en question, les résultats sont de 



Tordre de grandeur 



l — 

 clx _ clh 

 et Ir 



A dx 



dans la dernière expression on doit tenir compte de ce que r 2 est du 



même ordre que j. 



Si l'on divise aussi par Ae~ hri le terme en X de F équation (20), il 

 vient 



%MX. 



Or, 2 IX est le carré de la vitesse qu'aurait un électron s'il avait 

 parcouru, sans vitesse initiale, une distance l sous l'influence de la force 

 mX; le terme en X aussi doit donc être très petit par rapport à Ae~'"" 

 si la vitesse en question est beaucoup plus petite que la vitesse molé- 

 culaire des électrons. 



Il résulte de ces considérations que, dans un grand nombre de cas, 

 on pourra négliger, comme nous l'avons fait plus haut, la fonction 

 (p (f, y /} Ç) dans le second membre de l'équation (7). 



Il ne serait pas permis pourtant d'en faire abstraction si Ton avait 

 affaire à deux métaux nettement séparés par une surface. Voilà pour- 



