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H. A. LORENTZ. 



tipliant par e, et ensuite la conductibilité en divisant par E. On 

 a donc 



ou bien, eu égard aux relations (13) et (14), et en représentant par 

 une vitesse dont . 

 ment thermique, 



3 



une vitesse dont le carré est le moven carré — - de la vitesse du mouve- 



La valeur donnée par M. Drude dans son travail mentionné plus 

 haut est. 



_ 1 lNe 2 u 



9. En second lieu nous considérerons la conductibilité pour la chaleur, 

 que nous allons représenter par h, exprimant des quantités de chaleur 

 en unités de travail. Dans ce but nous allons nous figurer que le barreau 

 soit maintenu à une température qui varie d'un point à un autre. Si 

 primitivement X — 0, l'équation (21) nous apprend qu'il doit se produire 

 un courant électrique. Il s'ensuit qu'entre les différentes sections du 

 barreau, que nous supposerons isolé, des différences de potentiel se pro- 

 duiront, et que celles-ci augmenteront jusqu'à ce que les charges élec- 

 triques ne changent plus, c. à d. jusqu'à ce que v = 0. 



A l'état final on a donc 



et si l'on substitue cette valeur dans (22) on trouve, en faisant de nou- 

 veau usage de (14), 



_%7rlAadT 



Il en résulte 



S 77 / Aûi 



ou bien 



