LE MOUVEMENT DES ELECTRONS DANS LES METAUX. 



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et réquation nous permet alors de déterminer la chute de potentiel en 

 chaque point du barreau , et la différence de potentiel entre ses extré- 

 mités, du moment que nous connaissons JV comme fonction de 7', ou A 

 comme fonction de h. 



Nous allons effectuer le calcul d'une pareille différence de potentiel, 

 pour un cas un peu plus général. Eemarquons tout d'abord que les 

 équations (21) et (22) s'appliquent aussi à un fil, — ou une tige — , 

 mince et courbe, où nous pouvons même supposer que la section nor- 

 male 2 varie lentement d'un point à un autre. La ligne qui passe par 

 les centres de gravité des sections normales peut être prise pour X axe 

 du conducteur, et nous nommerons x la distance mesurée suivant cet 

 axe, à partir d'un point fixe. Nous admettrons d'ailleurs qu'en tous 

 les points d'une même section normale les propriétés du métal et sa 

 température sont les mêmes, mais qu'elles varient d'une section à une 

 autre, de sorte qu'elles dépendent de x. En faisant diverses suppositions 

 à ce sujet, nous obtiendrons divers circuits, composés d'un seul métal 

 ou de métaux différents, et présentant une répartition quelconque de la 

 température. 



Pour rendre le problème encore plus général nous supposerons en 

 outre que, partout où le métal n'est pas homogène, les électrons sont 

 mis en mouvement, dans un sens ou dans l'autre, par certaines forces 

 „moléculaires" auxquelles ils sont soumis de la part des atomes métal- 

 liques, ainsi que Helmholtz l'a admis, il y a longtemps déjà, pour 

 expliquer les phénomènes d'électrisation par contact. Le moyen le plus 

 simple de tenir compte de ces forces, c'est d'introduire l'énergie poten- 

 tielle V correspondante d'un électron par rapport aux atomes métal- 

 liques; partout où le métal n'est pas homogène cette grandeur varie 

 avec x, mais dans tout métal homogène c'est une constante. Nous 

 supposerons qu'il en est ainsi, même quand la température du métal 

 n'est pas partout la même. Si nous représentons encore une fois le 

 potentiel par (p, X peut être décomposé en deux parties 



(30) 



Considérons maintenant un circuit ouvert; soient F et Q les extré- 

 mités et comptons les x à partir de la première extrémité vers la seconde. 



ARCHIVES NÉERLANDAISES, SÉRIE U, TOME X. 23 



