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H. A.. LORENTZ. 



En posant v = 0 et tenant compte de (30), on déduit de (21), pour 

 l'état stationnaire, 



dCp IdF m d /1\ m dlog A 



dx e dx e dx \hs %eh dx 



donc , par intégration , 



_m Q eldl^A dx 



le) li dx K ' 



p 



De cette équation on peut déduire la différence de potentiel dans 

 divers cas. 



a. Dans le cas où la température et par conséquent h ont partout la 

 même valeur, l'équation devient 



<p Q - <p P = ï ( F P - F Q ) + £j ( (loff Ap- Ug A Q ). (33) 



La différence de potentiel est donc différente de 0 quand les extrémités 

 du circuit sont constituées par des métaux différents. On voit que la dif- 

 férence de potentiel qui existe dans ce cas s'explique tout aussi bien par 

 l'inégalité de Vp et Vq } c. àd. par les forces ^o^ulaires' 1 (Helm- 

 holtz), que par l'inégalité de Ap et Aq , c. à d. des concentrations des 

 électrons dans les deux métaux (Drude). 



On voit immédiatement que l'expression (33) s'annulle quand les 

 extrémités du circuit sont constituées par le même métal et que par 

 conséquent cette équation implique la loi de la série électromotrice. 



h. Quand le circuit est constitué partout par le même métal et que 

 A est donc une fonction de h, (32) prend toujours la valeur 0 dès que 

 les extrémités du circuit sont maintenues à la même température, 

 quelle que soit la variation de la température entre les extrémités. 



c. Nous pouvons calculer de la manière suivante la différence de 

 potentiel entre les extrémités d'un circuit thermo-électrique ouvert, que 

 nous pouvons considérer comme donnant la mesure de la force électro- 



