LE MOUVEMENT DES ELECTRONS DANS LES METAUX. 



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motrice F de ce circuit. Figurons-nous que nous ayons, en allant de P 

 vers Q, 1°. de P jusqu'à une section R' le métal / avec une tempéra- 

 ture variant de Tp à T '; 2°. de R' à S' un passage graduel du métal 1 

 au métal II (§ 6), dans une couche où la température est partout T'; 

 3°. de 8' à S" le métal II avec une température variant de T' à T" ; 

 4°. de S" à R" encore une fois un passage graduel du métal II au 

 métal I, la température restant T" dans la couche de transition, et 

 enfin 5°. cle R" à Q le métal I avec une température qui passe de T" 

 à Tq = Tp. On voit que les extrémités du circuit sont constituées par 

 le même métal et qu'elles sont à la même température. Dans l'équation 

 (32) il ne reste alors que le dernier terme et nous trouvons, en inté- 

 grant par parties, 



o 



dx. (34) 



Cette intégrale peut être décomposée en cinq parties, correspondant 

 aux cinq parties dans lesquelles nous venons de décomposer le circuit. 



Si nous distinguons par des indices convenables les diverses valeurs 

 de h et A, auxquelles nous aurons affaire, et si nous remarquons que 

 dans la deuxième partie, de même que dans la quatrième, h a partout la 

 même valeur, nous obtenons : 



S' R- 



R' S" 

 R' Q h' 



\ losA iCi) dx+ i l0(jA i G) d *=h A, i (i) dh ' 



P R" h" 



où 11' et h" sont les valeurs qui se rapportent aux températures T' et 

 T" en R' et R" ; de même 



S" h" 



Résumant les résultats obtenus, nous déduisons de (34), pour la 

 force électromotrice cherchée 



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