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H. A. LORENTZ. 



h' 



h' 



h' 



ou enfin, en vertu de (13) et (14), 



T" 



:«b) 



T 



11. Après ce qui vient d'être dit en dernier lien, il est facile de 

 trouver une expression pour l'intensité i du courant dans un circuit 

 thermo-électrique fermé. Pour y arriver, nous nous figurons que les 

 extrémités P et Q qui, comme nous le supposions, étaient du môme 

 métal et avaient la même température, soient mises en contact Tune 

 avec l'autre; par là les deux potentiels <pp et Qq deAuennent égaux 

 entre eux et le flux d'électrons v cesse d'être nul. Si S est la section 

 normale, qui, comme nous l'avons fait observer tantôt, peut varier 

 graduellement d'un point à un autre, on a maintenant 



i = evX. (36) 



D'après cette équation on trouve, en faisant usage de (21) et (30) 

 ainsi que de (23), 



dCp 1 dV m d f\\ m dlog A 1 . 



G) 



dx e dx e dx \hs %eh dx trX 



Intégrant pour toute l'étendue du circuit, de P à Q, en remarquant 

 que i a partout la même valeur et que 



(p P = <p Q , V P = Vu et k P = Â Q , 



on obtient 



n 



m Ç 1 dlog A , . C dx _ 

 — — — — f— dx— i — = 0, 

 'le } h dx J <rE 



/ 



ou bien encore, quand on intègre par parties le premier terme, que 

 l'on tient compte de la formule (34) et que l'on pose 



