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H. A. LORENTZ. 



a. Supposons d'abord qu'entre les deux sections nous ayons une 

 transition graduelle du métal I au métal 77. Admettons d'ailleurs que 

 dans cette portion du circuit la température, donc aussi h, ont partout 

 la même valeur, et comptons les x à partir du métal I vers le métal IL 

 Par intégration de (42) nous trouvons, pour le dégagement de chaleur 

 au ,,contact", quand un courant d'intensité 1 circule de I vers 77, 



Zeli J \AiJ 3e J \jJ 



Tl en résuite que, si nous caractérisons le phénomène de Peltier 

 par Y absorption de chaleur Yliji qui se produit dans ce cas, 



n 7i // 



h. En second lieu nous allons appliquer l'équation (42) à un métal 

 homogène. Alors log A est une fonction de la température T et, tenant 

 compte de (14), nous pouvons écrire 



ZocTdlogA lrT1 



si dT est la variation de température qui correspond à l'augmentation dfo. 



Comme cette expression nous apprend quelle est la quantité de chaleur 

 développée entre deux sections qui sont maintenues aux températures 

 T et T + dT, quand on y fait passer un courant ayant l'unité d'inten- 

 sité, de la section ayant la température T vers la section à température 

 T -f- dT, l'expression 



ZocTdlogA , x 



est ce que Lord Kelvin appelle la „chaleur spécifique" de l'électricité 

 (phénomène de Thomson). 



14. Ce qui mérite surtout d'être remarqué ici, c'est que les résultats 

 auxquels nous venons d'arriver sont d'accord avec la théorie thermo- 

 dynamique bien connue des courants thermo-électriques. Cette théorie 

 conduit en effet aux relations 



