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H. A. LORENTZ. 



des forces électromotrices dans des combinaisons quelconques, puisque 

 ces forces peuvent être déduites, d'après la loi exprimée par (47), des 

 forces électromotrices dans des combinaisons où entre le métal étalon. 



Enfin, les valeurs obtenues de la manière indiquée pour les nombres 

 JV s'accorderaient aussi avec les observations relatives aux phénomènes 

 de Peltier et de Thomson. Cela résulte de ce que, dans la théorie que 

 nous venons de développer, l'intensité de ces phénomènes est liée à la 

 grandeur des forces électromotrices par la même relation que celle qui 

 est exigée par la théorie thermodynamique et que les observations ont 

 confirmée. 



Les mesures de l'effet Thomson dans le métal étalon pourraient 

 d'ailleurs servir à déterminer comment, dans ce métal, N varie avec la 

 la température. 



La seule difficulté à laquelle on pourrait se heurter dans toutes ces 

 considérations, c'est que les hypothèses que Ton devrait faire au sujet 

 de N à diverses températures fussent en contradiction avec Tune ou 

 l'autre conception de la cause qui régit le nombre des électrons libres. 



Quant à la conductibilité pour l'électricité et pour la chaleur, on 

 peut toujours rendre compte des résultats expérimentaux en faisant des 

 hypothèses convenables relativement à la longueur l du chemin libre 

 entre deux chocs consécutifs *); on peut s'en convaincre en considérant 

 les formules (24) et (27). 



Mais nous devons remarquer que la théorie exige dans tous les cas 



que le rapport — soit indépendant de la nature du métal, c. à. d. que 

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la loi de Wiedemann et Franz se vérifie. Or, il existe des écarts 

 notables à cette loi et c'est là la raison pour laquelle M. Dru de a 

 admis l'existence de plus d'une espèce d'électrons libres, hypothèse à 

 laquelle on est également conduit par le fait que le phénomène de Hall 

 n'a pas la même direction dans tous les métaux. 



16. Passons maintenant à l'examen des conséquences qu'on déduit de 



J ) Si la conductibilité électrique est inversement proportionnelle à la tem- 

 pérature absolue, comme c'est à peu près le cas pour quelques métaux, il faut, 

 en vertu de (24), si Ton fait abstraction de la variabilité de N, que / soit 

 inversement proportionnel à \/T. Mais il m'est impossible de rendre compte 

 d'une variation pareille de cette longueur. 



