LE MOUVEMENT DES ELECTRONS DANS LES METAUX . 



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cette hypothèse en nous bornant toutefois à deux espèces d'électrons 

 libres, des électrons positifs et des électrons négatifs. Nous distinguerons 

 par les indices ] et 2 les quantités qui s'y importent; c. à d. queîV., et JV 2 

 seront les nombres d'électrons par unité de volume, w/, et m 2 leurs masses, 

 3 3 



— — et —- les moyens carrés de leurs vitesses. Pour plus de simplicité, 



& ZI e>s 



nous supposerons que les électrons de même charge soient tous égaux 

 entr'eux, même quand ils appartiennent à des métaux différents. Quant 

 aux charges, nous admettrons qu'elles ont la même valeur absolue pour 

 toutes les particules, de sorte que 



e 2 = — e t . (48) 



Notre nouvelle hypothèse n'introduit qu'une légère modification dans 

 la formule pour la conductibilité électrique; nous n'avons en effet qu'à 

 appliquer aux deux espèces d'électrons les considérations qui nous ont 

 conduit à l'équation (21). Si nous supposons que dans un barreau métal- 

 lique, où règne partout la même température, il y ait une force élec- 

 trique E dans le sens de sa longueur, alors nous avons pour chaque 

 espèce d'électrons, tout comme au § 8, 



^77ÏAe _ 

 v = — — E. 

 6 II m 



Le courant électrique traversant l'unité de surface de la section nor- 

 male est la somme des courants dus aux particules positives et négatives. 

 Nous pouvons donc le représenter par 



^ S à, m, 3// 0 w 0 J 



et nous pouvons écrire pour le pouvoir conducteur 



<r = <r, + <r 3 , (49) 



si 



_ 4 7rl A A x e x 1 4 tt l 2 A 2 e 2 - 



3 h A m x 3 //., 



ou bien (voir § 8) 



2 -/V 



(50) 



